在波相消的位置消失的能量，转移到了波干涉相长的位置。
为了比较形象直观，我们用光作为例子。光以波的形式在空间中传播，使得其发生干涉或者衍射现象。它们在某些地方相消，在某些地方相长，但总的能量总是守恒的。我们可以形象地理解为：干涉、衍射等效应把能量从暗条纹处转移到了亮条纹处了。
在大自然中，光存在衍射、干涉等现象。这些现象中就包含了光的“相消”问题。在高中的时候我们便已经学习过能量守恒定律。其表述为：能量守恒定律是自然界普遍的基本定律之一，能量既不会凭空产生，也不会凭空消失，它只会从一种形式转化为另一种形式，或者从一个物体转移到其它物体，而能量的总量保持不变。这个问题中，若光发生了干涉，使得光在某处出现暗条纹，我们自然而然地认为能量“消失”了。但其实不然，光的能量只是从一个地方转移到了另一个地方。
我们举一个著名的例子：杨氏双缝干涉实验
同一光源（保证初始的相位相同）的光穿过挡板的两个缝隙，成为两束光，分别到达屏幕上。
当两束光到达同一个点时，它们俩走过的路径不一样，在相位上存在一个差别，使得它们在某些地方出现相消，在某些地方出现相长。从而人们在屏幕上观测到明暗相间的条纹。相消的地方出现暗条纹，能量密度低，相长的地方出现亮条纹，能量密度高。如果我们把每一个点的能量求和，那么不发生干涉现象和发生干涉现象的总能量是一样的。我们可以形象地理解为：干涉效应把能量从暗条纹处转移到了亮条纹处。
为方便我们用两束有角度的平面波干涉作为例子。
一个点上的光强正比于复振幅的模平方的，即
空间中的平行光的复振幅分布可表示为
其中
是光源到空间中某点的矢量。再由叠加原理可知，光在空间中某点的复振幅是可以直接相加的
对上面的式子取模平方，可以得到
因此，我们可以得到两束频率相同的平行光干涉后的光强表达式为
其中
为衬比度，相位差
为坐标
的函数
我们能够直观地画出光强在空间上的分布曲线
可以清晰的看出，相消的位置与相长的位置的光强的总和并没有变，他们的和正好与没有干涉效应时是一样的。也就是说能量从相消的地方“流”到了相长的地方，从而使得总能量并没有改变。
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